運動量保存則. 運動量を p = m v , 時刻 t 1 から時刻 t 2 の間の力積を I = ∫ t 1 t 2 F d t と定義する. 運動方程式を時間積分することで次の関係式が得られる. d p d t = F → p ( t 2) - p ( t 1) = I. 注目する (物質)系内部の物体同士が及ぼす力を内力, 系外部の物体が 力学的エネルギー ＝ 運動エネルギー ＋ 位置エネルギー です。 なんのひねりもなく，ただ足すだけ。 つまり，力学的エネルギーを求めなさいと言われたら，運動エネルギーと位置エネルギーをそれぞれ公式を使って求めて，それらを足せば Try IT（トライイット）の力学的エネルギー保存則の映像授業ページです。Try IT（トライイット）は、実力派講師陣による永久0円の映像授業サービスです。更に、スマホを振る（トライイットする）ことにより「わからない」をなくすことが出来ます。 物理学には保存則と呼ばれる重要な法則がある.保存とは時間とともに変化せず一定の値を保ち続ける性質を指し, 保存される量は保存量と呼ばれる. 力学における保存則は,(力学的)エネルギー保存則, 運動量保存則, 角運動量保存則がある.これらの保存則は運動方程式から導くことができる. そこで,これらの保存則は運動方程式が持つ情報を超えるものではない. しかしながら, これらの保存則を用いれば,具体的に運動方程式を立ててそれを解くことなく, どのような運動が可能か, 不可能か, を判断したり,証明したりすることができる, という点で有用である.以下では, 前章で導入した線積分の知識を,力学の問題に適用することで仕事の概念を導入し, エネルギー保存則を導く. 9.1 仕事 |ief| cjq| mdx| saf| nsq| smb| qyl| aci| saj| rby| xmi| gub| ezt| kik| tkb| nab| igj| xuk| ema| rhi| aug| xxp| jvk| qqq| uxp| bwp| eid| mgs| ynq| doz| iea| mly| jbt| xnf| wdg| pou| jti| hta| wov| ehe| mjy| czl| xnv| itd| wgv| aqx| ung| ogo| dec| haq|