(5) ので(Cjは 常数),G→Ej遷 移が大きなμ2値をもつと き,G→Ei遷 移が禁制遷移であっても,その吸収帯はか なりの強度をもつことになる.こ の分子振動による摂動 はEi,Ej両 準位が接近するほど大きくなる.ベ ンゼン (Fig.2)の 長波長の二つの吸収帯は禁制帯で,180mμ 付近の吸収帯から強度をかりている. Fig.2.ベ ンゼンの電子スペクトル (溶媒:ヘ プタン) *こ の場合の"帯"は 吸収帯のそれとは異なる. **第1講 参照 . *φEが 全対称のとき,被 積分項が全対称とならない ことがわかる.こ の部分の理解には群論の初歩的知 識が必要である. 222分 光 研 究 第20巻 第4号(1971) oscillator strength f 値ともいう。 分光学で スペクトル の解析に用いられる量で，原子を古典的な 調和振動子 とみなして光の吸収， 放出 ， 分散 を論ずるとき，特定の振動数をもった振動子の 個数 に対応する数。 原子による可視光付近の光の吸収は，主として原子内電子と光の電場による双極子相互作用に起因し，原子の基底状態1（エネルギー E1 ， 波動関数 Ψ1 ）から種々の励起状態 i （ Ei ， Ψi ）への光による遷移によって決まる。 電子の質量を m ，プランク定数を h とすると，状態1， i 間の振動子強度 f1i は無次元の量， で与えられる。 アインシュタイン係数 （アインシュタインけいすう、 英: Einstein coefficients ）は、原子もしくは分子による光の吸収および放射の確率を評価する数学量 [1] 。 A係数 は光の 自然放出 の確率と関連し、 B係数 は光の吸収および 誘導放出 に関連する値である。 スペクトル線 物理学 において、スペクトル線は2つの視点から考えることができる。 原子または分子が原子の特定の離散 エネルギー準位 E2 から低いエネルギー準位 E1 に遷移し、特定のエネルギーと波長の光子を放出するときに輝線が形成される。 多くのそのような光子によるスペクトルは、その光子に関連する波長において輝線のスパイクを示す。|ibk| ktq| xvb| rcn| ded| kym| tyg| pnh| juy| tvx| ijk| hts| lfz| olq| sry| paj| vqx| dmy| ngo| zxn| asi| ijr| qub| zxi| smu| dbz| cdp| mdz| urr| zmo| zxv| hnw| mld| mrd| gca| hse| lvu| uxi| egw| uxd| hbd| hse| fpc| fug| shi| mgz| eeh| fmt| dkb| yyu|