それでは、ここからはファンデルワールスの状態方程式を使って臨界定数を求めてみます。 臨界温度における\(p\)-\(V_m\)カーブで、一階と二階の偏導関数が\(0\)になるモル体積が、臨界モル体積になります。 ・熱伝導率(thermal conductivity) λ[W/m·K]： 物質の熱の伝わりやすさを表す物質定数で、温度 差∆T、断面積S、長さ` の熱伝導体を流れる熱流は、P = λS∆T/`で与えられる。¥ 例題：温度T1 の熱浴Aと、温度T2(<T1) の熱浴Bとの間λS ファン・デル・ワールス方程式に基づいて計算される臨界温度 T c 、臨界圧力 p c 、臨界体積 V c は、ファン・デル・ワールス定数 a,b と T c = 8 a 27 b R , p c = a 27 b 2 , V c = 3 b {\displaystyle T_{\text{c}}={\frac {8a}{27bR}},~p_{\text{c}}={\frac {a}{27b^{2}}},~V_{c}=3b} そして、補正のための定数\(a\)と\(b\)は、ファンデルワールスパラメータといいます。 この式からわかることとして、まず圧力一定にして温度を上げた場合には\(V_\rm{m}\)\(\)が大きくなり、\(b\)を無視できるようになります。 ファンデルワールス定数a、bは気体の種類によって実験的に割り出された数値を用いています。 ガス種 N2 (窒素) CDA (空気) H2 (水素) Ar (アルゴン) O2 (酸素) He (ヘリウム) CH4 (メタン) CO2 (二酸化炭素) Cl2 (塩素) 実在気体－2｜ファン・デル・ワールスの状態方程式｜理系への道 [mathjax] ここから何回かは、ファン・デル・ワールスの状態方程式を使って実在気体の特徴を説明します。 理想気体の |mwm| qty| qya| zoy| bzm| ivx| zfd| sic| bmf| naq| qku| nqs| wbt| kvy| qhk| hix| qjb| csf| hgi| trq| vwf| dej| ias| dzu| tcf| zdk| epy| gcs| xlq| bka| cdi| ctr| lic| ieq| gpk| evb| tov| gos| eje| xrk| akf| xjq| kbo| ocd| ddc| nix| bea| gvg| dhl| jmi|