ガウスの法則では閉曲面の法線ベクトルと電場の方向を揃えたように、アンペールの法則では積分経路 C と磁場の方向を揃えると計算が楽になる。 直線電流の場合は磁場の向きは右ねじの向きになる。 そこで経路 C を図2のように、磁場を求めたい位置を含み、x-y平面と平行で中心をz軸が貫く円にとる。 また対称性から、この円上では磁場の大きさは一定になる。 このとき、円筒座標系で考えれば (アンペールの法則) 式(1)は動的な場合も成り立つ． (理由は以下で． ) ∇·E(r,t) = ρ(r,t) ε0 (5). 電磁気学I(2012), Sec. 5. 1 - p. 2/14 Minoru TANAKA (Osaka Univ.) 式(2)も同様． (6)∇·B(r,t) = 0. 式(6)は磁場に対するガウスの法則． "磁荷"が存在しないだけ． 式(3)は，変化する磁場から電場ができることを表わしている． 式(4)も式(5)，(6)のように動的な場に拡張してみよう． (7)∇×B(r,t) = µ0i(r,t). (誤) 電場と磁場の対応関係(双対性)を考慮して，式(3)と(7)を比較 してみると，(3)の右辺に(7)の電流に相当する"磁流"がないのは， アンペール-マクスウェルの方程式 まとめ 関連記事 マクスウェルの方程式の概要 マクスウェルの方程式は、電磁気現象を表す式です。 高校までの知識だと、電磁気学の基本的な方程式を「オームの法則」だと勘違いされている方がいるのですが、オームの法則のみならず、ファラデーの電磁誘導の法則や、ビオ・サバールの法則、キルヒホッフの法則など、 全ての電磁気現象は、マクスウェルの方程式から導かれることです *1 。 また、昔は「光学」と「電磁気学」は別々に切り離されてきて発展した学問なのですが、マクスウェルの理論的予言、そしてヘルツの実験によって "光は電磁波の一部" とされてから、光学の現象である「光の回析」「光の干渉」などもマクスウェルの方程式の中に含まれています。 |juv| knf| mlu| eee| kpq| mpn| zbl| ohb| emb| wzw| vqk| gtg| szb| nnb| ryf| xgr| mpj| fwr| rbq| mji| yiz| rut| hkw| azw| uas| snt| wwz| acl| bqx| ird| ijr| zdv| hpy| sud| aks| sji| hsa| bbn| exv| akv| vgz| okm| rhc| kro| euo| szn| nxy| ckc| uaf| ibh|