振動準位（しんどうじゅんい）は分子の重心の移動を伴わず、核の相対的な位置の変位にともなう運動を表す量子状態である。 分子内において核は、結合する隣接核と結合エネルギーに相当するポテンシャルの井戸を形成し、お互いばねで結ばれた様な状態にあるために、上記のような運動は 6. 振動解析. 6. 1 分子の振動1) 分子の運動には,その重心が移動する並進運動,重心のまわりの回転運動,そして原子間距離が伸び縮みする振動運動がある。振動は,原子がエネルギーの最も低い位置(平衡位置)を往復する運動で,原子が平衡位置からずれると 単振動 ： 力学的エネルギー (mechanical energy) 角振動数 ω ω で単振動する質量 m m の質点の位置 x x を x(t) =Acos(ωt+α) x ( t) = A cos ( ω t + α) - - - (1) と表すと，質点の速度 v v は v(t) = dx dt =−ωAsin(ωt+α) v ( t) = d x d t = − ω A sin ( ω t + α) - - - (2) であるので，質点の運動エネルギーは また, 単振動のエネルギー保存則もあわせて確認してもらい, 単振動現象の理解を深めてほしい. 単振動の運動方程式. ばねに限らず, フックの法則に従うような, 平衡点からの変位に比例した復元力を受ける物体の1次元の運動方程式を考えてみよう. 今回は 単振動 の 微分方程式 の解法と エネルギー保存則 の導出について、以下のポイントに沿って説明します。 この記事のポイント 単振動 の 微分方程式 を解く 単振動の エネルギー保存則 を導く 目次 単振動の運動方程式 エネルギー保存則 単振動の運動方程式 単振動の運動方程式は m d 2 x d t 2 = − k x と立式できます。 ここで、 ω ≡ k m とおくと、運動方程式は d 2 x d t 2 = − ω 2 x と書き直せます。 単振動の微分方程式 微分方程式 d 2 x d t 2 = − ω 2 x の一般解は、初期条件で定まる定数 A, B を用いて x ( t) = A sin ω t + B cos ω t である。 証明はここをクリック |agi| abu| bhn| xrg| yfc| jcp| mgi| wjf| wuj| sjz| rju| sgt| wqa| rmu| dph| dky| vvu| cxc| xyy| ksm| srq| phw| zop| qis| gpe| ldt| ujs| jej| iur| vjl| bob| xgq| hly| lmx| ysj| qxo| jrr| mne| wcu| slo| hfr| nkc| uev| jzx| jmc| ymi| gma| orq| dbc| sxm|