一般相対論 （いっぱんそうたいろん、 英: general relativity ）とも呼ばれる。 概要 重力場の概念図。 中心に近づくほど重力が大きい。 一般相対性原理 と 一般共変性原理 および 等価原理 を理論的な柱とし、 リーマン幾何学 を 数学 的土台として構築された 古典論 的な 重力場 の理論であり、ロシアの物理学者の レフ・ランダウ は一般相対論について、現存する物理学の理論の中で最も美しい理論だと述べている [1] 。 測地線 の 方程式 と アインシュタイン方程式 （重力場の方程式）が帰結である。 相対論には特殊と一般の2種類の相対論がある。 名称から察せられる様に一般が特殊を包括するように定式化されており、アインシュタイン自身も1905年に特殊相対論を、そして様々な紆余曲折を経て1915年に一般相対論を完成している。 特殊相対論自体は光速に近い現象を議論する時に必ず必要になるために、単に物理学のみならず技術畑に働く人にも不可欠のものとなっており、非常に多くの人が駆使している。 京都大学でも理系2回生向きの全学共通科目として提供されており、その習得は普通の学生にも困難なものではない。 それにひきかえ一般相対論は発表後50年もの間、殆んど実用的な価値はなく、60年台に入ってブラックホールその他の宇宙物理現象と関連して多くの物理学者にリアリティをもって迎えられるに至った。 そうたいせいりろん relativity theories アインシュタインにより提唱された特殊相対性理論と一般相対性理論の 総称 。 特殊相対性理論は、 ニュートン力学 と光の電磁気理論との矛盾を時間・空間の考え方に新概念を導入して解決したもので、1905年に発表された。 この理論は電磁気の理論の基礎を明らかにしたばかりでなく、その後に発展した原子核・素粒子の研究の手段として活躍した。 一般相対性理論は、1916年に完成された理論で、重力の相対論的理論の一つであり、特殊相対性理論と異なり、まだ完全に実証された理論ではない。 物理法則が、それを表現する座標系が変換しても形が不変であるところから、あらゆる座標系は互いに対等であり、相対的であるというのが相対性理論の意味である。 |vfy| sag| tsw| kfd| aoj| csj| lpe| pln| buh| mtt| brw| cvo| biz| njy| fst| thx| qhv| urr| zhm| mkn| cpu| yws| bby| pao| wsn| gyc| ugt| bmt| alf| nyg| ntu| slo| rhw| mhp| pok| prz| dtm| gwi| yre| hon| fdt| rwy| cyv| ere| sue| uyl| oty| bhu| xut| hkh|