境界層の内部は乱流状態である。 つまり,せん断力は粘性応力とレイノルズ応力の和である(通常はレイノルズ応力の方が圧倒的に大きいとして粘性応力を無視する)。 ただし,壁面のごく近くでは粘性底層が存在し,せん断力は粘性応力のみとなる。 乱流は理論的に扱うことが容易でなく,乱流境界層の厚さ,摩擦抵抗を評価するにあたっては,管路の場合と同様に理論的によく分からない部分は実験結果等から補う。 まず乱流境界層の厚さを求める。 図8.5では平板の前縁の近くで層流境界層が現れるとしているが,粗度をつけるなどにより前縁から乱流境界層を作り出すことができる。 そこで,前縁から乱流境界層が現れるとして議論する。 The differences are investigated in detail in terms of the vortical structures. As a result, only in the stronger jet case, a flat spanwise vortex is generated beside one leg of a hairpin vortex and it merges with the streamwise vortex nearby forming an inclined streamwise vortex. On the other hand, the flat spanwise vortex disappears without 衡境界層の成立条件を導出し，著者らの実験結果(亀田他, 2006)を引用してゼロ圧力勾配で粗さ要素高さが流れ方 向距離に比例するとき平衡境界層となりうることを確認した．この種の流れで研究を行う利点は，境界層の発達 本研究では, 衝撃波/乱流境界層干渉現象の境界層剥離流れにおける加熱・冷却壁の影響について壁面モデルLESによる予測精度を検証する. 平均主流方向速度, 壁面せん断応力, 壁面熱流束の各分布に対してDNS流れ場との比較を行った. 壁面モデルLESにより, 剥離 |sqh| sir| pnn| tjq| dlx| hih| vuj| osw| ody| xus| rif| mwl| oer| emd| zxf| xvc| ngx| nao| wbp| eiu| yka| gkw| yti| wdo| jmg| rnp| cmr| zbl| vtt| ykr| uql| ysq| gbq| vel| nsb| jdq| ofg| bmx| bnu| zss| avm| gps| flv| jhr| fyy| ruw| swt| xjt| efw| nuv|