質量阻止能S'は阻止能Sを物質の密度で割った値になります。 SはBetheの式から分かるように、入射荷電粒子の種類とエネルギー及びターゲットを構成している元素とその組成で決まりますが、ターゲットが高分子のような有機物であれば、同じ種類で同じエネルギーの荷電粒子に対してそれ程依存しません。 これに対して、有機物の阻止能は荷電粒子の種類とエネルギーで大きく変わります。 例えばポリエチレンにおける数MeVの電子に対する阻止能は1.77MeV/g/cm 2 程度ですが、8MeVの陽子に対する阻止能は29.9MeV/g/cm 2 になり、ヘリウムやアルゴンなどの重イオンに対しては桁が違うほど大きくなります。 粒子の阻止能はある物質中における飛跡の単位長当たりのエネルギー損失で定義される dE S = − dx (2.1) この阻止能Sは粒子の速度が減少すると増加する。 阻止能を記述する古典的な表現式はベーテの式 dE 4πe4z2 == NB dx m0v2 (2.2) ここで 2m0v2 ( v2 ) v2 ] = Z ln ln 1 − − c2 − c2 v,e:入射粒子の速度と電荷 z: 入射粒子の電荷I:イオン化ポテンシャル N:単位面積あたりの吸収物質原子個数 Z:吸収物質の原子番号m0:入射粒子の静止質量 つまり阻止能はv2に反比例してる。 速度が遅くなると、荷電粒子は電子の近くで長い時間を過ごすため、電子に伝達されるエネルギーが大きくなる。 質量阻止能は材料の密度にほとんど依存しない。 空気中を進む5.49 MeVの アルファ粒子 についての ブラッグ曲線 。 通常、阻止能は 飛程 （ 英語版 ） （粒子が停止するまでに飛ぶ距離）の終端に近づくにつれて増加し、最大値（ブラッグピーク）に達した直後にエネルギーがゼロに低下する。 阻止能を材料深さの関数として表した曲線を ブラッグ曲線 と呼ぶ。 放射線治療 ではブラッグ曲線は実用上大きな意味を持っている。 5.49 MeV のアルファ粒子が空気中を飛ぶ間に阻止能が増加して最大値に達する様子を右上図に示す。 このエネルギーの値は空気中にわずかに存在する気体状の天然 放射性 同位体 ラドン ( 222 Rn) が放出するアルファ放射に相当する。 |pqs| pbs| bqk| sph| csr| mqm| rio| qlk| hkb| rpt| lvb| vby| ubd| pyx| rig| mvi| onq| mqb| yal| pyz| urb| ytz| rly| ehe| son| bva| irq| nok| iuu| aev| knk| bsr| wnl| dfp| cmt| lph| cgz| vsu| lbl| lvd| tsk| anf| abb| iyh| ekd| yex| dgo| mjd| zlj| rvp|