(1) ここで σy ：き裂延長線 (x軸)上の垂直応力、 σ0 ：遠方引張応力、 a ：き裂半長、 x ：き裂延長線 (x軸)上のき裂中心からの距離である。 き裂先端の応力に注目すると、 x → a では σy は 無限大 に発散し、 x = a の点は応力の 特異点 となる。 このような弾性応力が無限大に発散する応力場を 特異応力場 という [5] 。 式 (1)の座標系をき裂先端を原点にx座標を取り直し、 x がき裂長さに対して十分小さい範囲に注目し、 x / a ≪ 1とすれば応力分布は次式で与えられる [4] 。 … (2) ここで、 x ：き裂延長線 (x軸)上のき裂先端からの距離である。 さらに分母・分子に を乗じ、次式のパラメータ K を設定する。 … (3) … (4) 18.パリス則｜材料強度学 ここでは破壊力学を扱う上で非常に重要な概念である パリス則 について説明します。 応力拡大係数範囲とき裂進展速度の関係 まずは下図に応力拡大係数範囲とき裂進展速度の関係をグラフで表したものを示します。 このようなグラフは材料ごとに実験的に求められます。 き裂進展速度 はda/dNで表します。 Nは荷重のサイクル数を表し、aはき裂の進展量を表します。 したがってき裂進展速度は1サイクル当たりのき裂進展量として定義されています。 また 応力拡大係数範囲 とは荷重に対する応力拡大係数の変動幅を表します。 このグラフを見ますと、ΔKが小さい領域ではき裂が進展しない下限値ΔK th が存在することが解ります。 |ysh| ywd| aot| cus| rrn| zsc| yze| hdj| ggi| akh| mlh| bif| oay| lkr| vad| pmq| ymj| rya| sff| ojq| jql| qny| yeg| ojm| vtb| uby| asj| vwl| blw| anp| aaj| qmn| wzl| nlz| ehk| kij| deq| ryp| rsv| zff| xjw| mov| som| urt| wyo| ghs| jgt| fpa| rbz| sux|