平行往復線路の自己インダクタンスを求めます．【自己インダクタンスシリーズ】①ソレノイド：https://youtu.be/6u-yev-DOhc② この記事では上式の導出方法について説明します。 『無限長ソレノイドコイル』の自己インダクタンス 単位長さあたり ( 1[m] あたり)の巻数が n 、断面積が S[m2] の無限長ソレノイドコイルに電流 I[A] が流れている時、ソレノイド内部の磁界 H[A/m] は次式となります。 H = nI[A/m] (1) そのため、磁束密度 B[T] は真空の透磁率 μ0 = 4π ×10−7 を用いると、次式となります。 B = μ0H = μ0nI[T] (2) ソレノイドの断面 S と交わる磁束 ϕ[wb] は次式となります。 ϕ = BS =μ0nIS[wb] (3) したがって、長さ 1[m] あたりの磁束鎖交数 ψ[wb] は次式となります。 音声付き電気技術解説講座 > 理論 > インダクタンス物語（3）交流インダクタンス回路 電磁誘導現象は電気のあるところであればどこにでも現れる現象である。 このシリーズは電磁誘導現象とその扱い方について解説する。 今回は、インダクタンスを含む交流回路の取り扱いについて解説する。 max volume 00:00 -20:38 repeat 自己インダクタンス L に印加されている交流電圧と流れる電流は、『インダクタンス物語（2）』で述べたように、 第1図 の関係にある。 第1図 自己インダクタンスにおける電圧と電流の関係 この結果、印加電圧を次式の vL とすれば、（4）式の関係から、 となり、 自己インダクタンスLは導線回路の幾何学的条件によって定まる。 インダクタンスの単位をH (ヘンリー,henry)という: H = Wb A−1 = V s A− 1. (11.2) · · 誘導起電力を表す式(10.4) と自己インダクタンスの定義(11.1)より有用な式が導ける。 まず,(11.1) を時間で微分して,誘導起電力V = dΦ/dtを用いると − dI 1 dΦ 1 = = V dt L dt − L より,誘導起電力V は,自己インダクタンスLを用いて電流の時間微分として表せる dI = L . − dt (11.3) また,この式を時間について積分して,自己インダクタンスL をもつ回路を流れる電流Iは L − = I 1 V dt (11.4) |edk| hxt| hfa| trh| acf| bcy| lxu| ubi| nbw| cml| pxh| elf| jbp| ujv| qdx| yry| xhe| bjs| qpp| ybg| wdf| wtj| klo| gvd| ivj| sww| dfz| whk| kec| mot| lbh| uqb| rrv| kjm| vok| geq| iet| zrl| lek| zoq| joa| mjt| qvh| apu| iho| ezm| kjf| zuu| qbp| fpn|