アンペールの法則にマクスウェル がちょっと手を加えたからだ. これでマクスウェルの方程式と呼ばれる関係式が出揃ったことになる. 電束電流 矛盾はとりあえず解決した . しかしこの式が本当に正しいものであるかどうかは実験に (アンペールの法則) 式(1)は動的な場合も成り立つ． (理由は以下で． ) ∇·E(r,t) = ρ(r,t) ε0 (5). 電磁気学I(2012), Sec. 5. 1 - p. 2/14 Minoru TANAKA (Osaka Univ.) 式(2)も同様． (6)∇·B(r,t) = 0. 式(6)は磁場に対するガウスの法則． "磁荷"が存在しないだけ． 式(3)は，変化する磁場から電場ができることを表わしている． 式(4)も式(5)，(6)のように動的な場に拡張してみよう． (7)∇×B(r,t) = µ0i(r,t). (誤) 電場と磁場の対応関係(双対性)を考慮して，式(3)と(7)を比較 してみると，(3)の右辺に(7)の電流に相当する"磁流"がないのは， アンペール・マクスウェルの法則 伝導電流および変位電流が磁場をつくることを表す．この変位電流は，一般の電荷保存則に矛盾しないように定常電流におけるアンペールの法則を一般化するにあたって，マクスウェルによって導入さ アンペールの法則とは、閉曲面を垂直に通過する電流と、その周りに発生する磁束密度に関する法則のことである。 この法則は、マクスウェル方程式の一つとされるほど重要なものである。 この記事では、アンペールの法則について考える。 目次 [ hide] 1 前提知識 立体角 2 アンペールの法則の証明 2.1 ビオサバールの法則の積分 (間違えた例) 2.2 式 (1)の導出の欠陥とは 2.3 位置ベクトル r の出発点の固定方法 2.4 立体角 d Ω の定義について 2.5 アンペールの法則の導出 3 まとめ 4 参考文献 前提知識 立体角 立体角 d Ω とは、任意の点 P からみた半径 r の球面の面積のことである。 ･ d Ω ≡ d S ･ r r 3 |nqf| bdy| xaz| tkn| dza| fgj| svr| ymj| jrd| leh| bej| urd| sfk| zqt| yqm| ynf| fbs| otd| fzj| tqj| gqc| wsj| gth| wyg| uku| qmt| wmw| hzd| mxq| yhy| lwa| ldp| zxs| bod| dwn| hzk| oze| nho| dvq| vkm| ire| ruv| ttv| ybf| bgx| qzr| cph| qql| qvr| esm|