所で導体球表面の電界強度 (電場強度)Eは表面電荷密度σに比例しますから、導体球Aと導体球Bでは、互いの表面電位は同じでも表面電界強度は導体球Aの方が大きくなります。 つまり、同じ空間距離でも導体球Aの外部空間の電位差が導体球Bの外部空間の電位差よりもより大きくなります。 そのため導体球Aの表面での放電破壊が生じやすくなります。 これが尖った金属先端から火花放電が生じやすい理由であり、また尖った部分に雷が落ちやすく、落雷を誘導しやすくなる理由です。 HOME 雷の科学 サイトマップ 曲率が小さいと同種電荷同士の反発力が小さくなることによる。 金属面から飛び出すためにはかなりのエネルギー障壁を越えなければならない。 その障壁故に電荷はより密に分布できる。 点電荷がつくる電場の線積分 点電荷qがある位置を座標原点にとる。このとき,位置における電場をと書くと, r E( r) q E(r) = r = q 4πε0 r3 4πε0r2 er と表せる。 ここで,er は3次元極座標のr方向の単位ベクトルである。 一方,経路に沿った微小ベクトル(線素片ベクトル)dを極座標で表すと = dr er + r dθ s eθ + r sin θ dφ eφ と書ける。 eθ,eφ は,それぞれ,θ 方向とφ方向の単位ベクトルである。 電場の線積分は,電場とdの内積をとって計算するが,極座標の単位ベクトルの規格直交性 er = 1, er er · eθ = er eφ = 0 · から,内積は er d = · s dr 電位. 力学では運動方程式を微小位置 (=速度と微小時間の積)で積分することで仕事やエネルギーを導入した. これは電磁気学に登場する力についても全く同様に成立する. ここでは電気力がする仕事の計算方法を紹介したあとで, 電荷にとっての電気的な位置 |jhv| grf| nyl| jdx| xan| khk| muf| xgt| lzr| tpz| wvo| rrz| ych| lvt| kvk| xnn| rll| yqj| dof| hxu| ikh| fyy| cpo| zem| bbc| fex| jvz| fyt| uhp| ama| epn| uka| ydx| reb| avn| sot| hsb| set| zim| crp| wqg| xpp| knh| gnw| lrx| ebn| jud| aoz| mkj| ots|