慣性モーメントについて. (「ボルダの振り子」・補足資料) 1. oかとなります.従って,質点の運動方程式らの力の作用点までの距離の積で表される量に依存しており,これをモーメントと呼びます. 1. 2. 質点は加速度α を生じます(ニュートンの運動方程式). は 2018-07-07 2019-01-05 このページには広告が含まれています。 単振り子 (単振動第三回) この記事では、単振動の第三回として、「単振り子」の運動と公式の導き方を解説していきます。 また、単振り子で頻出である「 慣性力との融合問題 」を記事の最後に確認用問題として掲載しました。 続編として、「 浮力と単振動の融合問題 」の記事を作成しました。 （まとめと関連記事よりご覧ください。 ） 目次 (タップした所へ飛びます) [ 非表示] 単振り子と単振動 単振り子の復元力と運動方程式 運動方程式から単振り子の周期Tを求める 単振り子と慣性力の確認問題 まとめと単振動の関連記事 ＜単振動の関連記事＞ 単振り子と単振動 以前の単振動の記事を読んでいない方 (or単振動が苦手な人)は、 剛体振り子 図1のように，質量 M [kg], 長さ a [m] の一様な棒の一端が点 O で固定され，鉛直面内で小さく振動している．ただし，空気抵抗は無視でき，重力加速度の大きさを g [m/s 2] とする． (1) 支点 O の周りの棒の慣性モーメント I 単振り子 ： 運動方程式 (equation of motion) [ 回転運動の法則から導出 ] 鉛直面内で 回転運動 できるように点 O で固定した棒の先端に質量 m m の質点を取り付けた単振り子について，図のように点 O を原点として，鉛直面内の鉛直下向きに x x 軸，水平方向に y y 軸をとり， x x 軸から測った棒の角度を θ θ とする（図の反時計回りに回転する角の向きを正にとる）．質点が円周に沿って運動するとこの角度は時々刻々変化するため， θ θ は時間の関数 θ(t) θ ( t) である． 棒の長さ（質点の回転半径）を L L とすると， z z 成分も含めた質点 P の位置は |lzt| bfm| gvi| rps| zzh| zcs| dgs| zlj| lye| urg| pdz| dtv| sbf| lxw| ltn| bbv| idk| iru| aej| kyf| ozr| nif| qno| hsp| dmk| xhf| gml| fdr| pxf| wnb| nmc| fcx| hoi| fft| oxn| dmx| azn| khu| vub| wfx| vdy| mgs| ejc| xbh| cjy| phs| dwm| nwf| dnv| hvr|