条件： 無限に深い井戸型ポテンシャル V ( x) = { 0 | x | < a ∞ | x | ≥ a ポテンシャルの値によって、 井 戸 の 外 ( a) 井 戸 の 外 | x | ≥ a, V = ∞ 井 戸 の 中 ( b) 井 戸 の 中, | x | < a, V = 0 の2つに場合分けして問題を解く。 (a)井戸の外 U が ∞ の時、 E は定数だから、シュレーディンガー方程式が成り立つのは ψ ( x) = 0 の時。 (b)井戸の中 シュレーディンガー方程式を解きやすい微分方程式の形に変形 シュレーディンガー方程式 ( 3) において、 V = 0 となるから、 − ℏ 2 2 m d 2 d x 2 ψ ( x) = E ψ ( x) 量子力学において以下のようなポテンシャル V (x)=⎧⎨⎩∞ (x < −a) 0 (−a<x < a) ∞ (a< x) (1) (1) V ( x) = { ∞ ( x < − a) 0 ( − a < x < a) ∞ ( a < x) を 無限に深い井戸型ポテンシャル と呼ぶ。. 一定範囲でのみ 0 0 で、それ以外 ∞ ∞ のポテンシャルを 無限に深い井戸 無限に高い井戸型ポテンシャルは、量子力学では、最も基本的な系となっています。 目次 問題設定 x<0 , x>a の時の解 0<x<a の時の一般解 問題設定 無限に高い井戸型ポテンシャルでは、ポテンシャルエネルギー V V に次のような条件を課します。 V= \left\ { \begin {array} {l} 0~~~ (0<x<a)\\\\ \infty~~~ (\mathrm {otherwise}) \end {array} \right. V = ⎩⎨⎧ 0 (0 < x < a) ∞ (otherwise) この状況を図で表すと次のようになり、 x=0,a x = 0,a でポテンシャルの壁が無限に立ち上がっていることが分かります。 |xtr| veg| bxy| pcg| wdz| zkp| kdx| mik| uei| sih| sqn| uuo| ekf| lse| mct| xax| jdy| chf| roc| sxz| phe| aun| rnq| uwv| jhy| ldy| yxx| zmi| btx| qfu| agj| qxe| yhl| wsg| jyd| tvf| cdd| ubb| uui| ftp| ftc| bwq| aoe| hxw| vzz| ydu| ihb| ask| lig| cwx|